金牛男对不喜欢的人会亲密接触吗 金牛男对不喜欢的人会理吗

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金牛对于不喜欢的人，金牛男遇见真爱的状态

金牛对于不喜欢的人

主笔：

对于自己所爱的人，大多人都会十足的宠爱和呵护，但对于自己不爱的人，却有许多种做法，有的人心比较软，会选择委婉拒绝，而有的人却比较绝情，根本不会搭理对方。

那么，对于不爱的人，十二星座有多“绝情”呢？

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白羊座：犹豫不决‍

白羊座看似果断决绝，但对于那些很爱自己的人，却没有办法狠下心来拒绝，他们会在这个过程中不断犹豫，不知道该用哪种方式才能抚平对方心中的创伤。

金牛座：说走就走不会回头

金牛座是非常理智且果断的，他们要是不喜欢一个人，就会直面对方，用最直白的言语来拒绝，所以是说走就走、不会回头的类型。

双子座：不想要的不会要

双子座对于自己喜欢的，可以强势的霸占，但对于自己不喜欢的，也能果断拒绝，因此，在他们身上，基本看不到任何犹豫不决的一面。

巨蟹座：很容易心软

巨蟹座虽然很想要拒绝那些不爱的追求者，但总会因为对方深情的眼神、以及恳求的话语，而产生心软的可能，所以他们没办法做到绝情对待。

狮子座：那你就继续喜欢着吧

狮子座是比较喜欢被吹捧的感觉的，他们即便是不喜欢对方，也会享受着这种被追着爱的感觉，所以，自然做不到绝情的拒绝了。

处女座：会说很多狠话让你离开

处女座是不会耽误任何人的感情的，他们既然不爱你，就会选择用最残忍的方式将你拒之门外，哪怕明知道这样做会伤人心，但伤口终究会愈合，不如果断一些。

天秤座：除非你很漂亮不然没商量

天秤座是不太喜欢被人追赶者的感觉，尤其是面对不喜欢的人，不过，如果你颜值很高的话，有可能会考虑考虑哦，毕竟他们可是典型的“颜控”啊。

天蝎座：警告你不要再接近他们

天蝎座这样的做法虽然显得情商很低，但其实也是为了对方着想，因为既然明知不会答应，那还不如给对方一个绝情的交代，这样别人才会从失恋中慢慢走出来。

射手座：直接走开

射手座是不太愿意搭理那些不爱之人的，因为在他们的概念里，爱情就是的，既然不爱，何必再去纠缠呢，所以，干脆直接走开，这样才潇洒。

摩羯座：不会搭理你

摩羯座的眼里，往往只有事业和自己更爱的人，其他的任何一切都与他们无关，所以，他们基本不会搭理那些所谓的“爱意”。

水瓶座：根本不想去爱

水瓶座早已习惯孤独带来的舒适感，任何的感情对于他们来说都是累赘，不 其他的意义，所以他们根本不想去爱，更不会接受他人的感情。

双鱼座：会有所动容很犹豫

双鱼座是比较心软的人，他们明白爱而不得的滋味，所以面对那些喜欢自己的人，往往存在着许多的犹豫和不忍心，不好意思直接拒绝。

双子座男生气质，气质更好的双子座

双子座男生气质

1985年出生的薛皓文，20岁凭借青春偶像《离别也是爱》进入，至今从影的14年间演过情感剧、漫改剧、行业剧、历史剧、剧、年代剧、罪案剧、题材剧、喜剧几乎是各种题材和类型的剧都涉猎了，虽然一路走来都是做配角，不过也一直是最帅、最有男人味、气场最像主角的配角，是一位集雅痞和酷帅于一身的气质型男。

被他深深吸引是从《天下无诈》里的反诈十支队的涂门开始的，一位为了帮助老百姓抓犯，抛家舍业、终日周旋在罪犯周围出生入死的，自己儿子出生没能看到，老妈去世也没能送行，看到他背对着所有人偷偷流泪的时候，心也跟着揪起来了，一个普普通通的反诈，却也是这世间最可爱的人，这个人被薛皓文演活了，把剧中人笑中带泪，苦中作乐的工作和生活都活生生的展示在观众们面前。

《天下无诈》播完了，忽然就空唠唠的正是剧荒的时候周末无剧可追，外面又淅沥沥的下了几天的雨了，无聊的我呀，竟然窝在家里连续看了两天的《康熙微服私访记》哈哈，直到昨天才发现《黄金瞳》上线播出的消息，我的确是奔着宣传里主演张艺兴去的，不过更让我眼前一亮的确是这部剧里又看到了薛皓文的身影，西装笔挺气质卓然。这次他在剧中饰演许伟，现在尚不知道戏份多少，原著也没读过所以也不知道是一个怎么样的角色，不过因为有他出演就是忽然感觉《黄金瞳》更好看了。偷偷说还有我们的朱西宁警官王茜也在喔:-O

好演员只要用心演戏总会被明眼的观众们所认可的。看看“薛叔”的微博评论区就见分晓:

看了薛叔的微博评论区，发现他这次在《黄金瞳》里饰演的是一个反派角色，刚刚看过了正义的使者涂门，马上就是这又酷又帅的反派大叔许伟了，真是好剧不断接下来不怕剧荒了。薛皓文私底下绝对是个耿直boy，看微博的更新速度粉丝们追他更新微博，就跟阅文上书虫追一样，薛叔平时忙着拍戏的正经事，基本上是有新戏要上线才会出来闪一闪，发的微博也都是各种新戏的宣传，偶尔发一次不是宣传新戏的博文，也是不走寻常路的。不像其他明星们，有事没事一天三条各种炫各种吸引眼球。比起他们来薛叔绝对是一股清流。

曾经小小少年，到如今风度翩翩。作为一个演员14年演艺生涯，他先后创造了、音乐人、运动员、将军、、营长、公子哥、勇士、伞兵等角色，每一个角给人留下了深刻的印象，哪怕戏份不多他也会认真对待，无论是正面角色还是反面角刻画的细致入微，通过的表演把人物的性格特点和内涵都展现在观众们面前。

转眼娱乐首档深层次明星对话短《人物》的之一季结束啦！这一季里我们看到了周一围聊故宫；听到了“亚洲天后”蔡依林新专辑的天籁之音；感受到了罗晋和唐嫣的幸福甜蜜隔空撒糖我们吃了；还有宝***男孩金瀚自曝理想女友标准；对谭卓那与世无争的性格印象深刻，也静静地聆听王媛可讲述那些 机会与爱的故事。

这样真好，我心里的“人物”是薛皓文，下一期可不可以见到薛叔出现？很期待……

论物体的电动力学 ，自然哲学的数学原理什么水平

论物体的电动力学

论动体的电动力学》 ：根据范岱年、赵中立、许良英编译《文集》编辑大家知道，韦电动力学——像现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。在这里，可观察到的现象只同导体和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前况中由电力所产生的一样。诸如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光媒质”（即当时所说“以太”）运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于之一级微量来说，这是已经证明了的。我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空间里总是以一确定的速度 C 传播着，这速度同发射体的运动状态无关。由这两条公设，根据静体的韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”（“以太场”），也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。这里所要闸明的理论——像其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是 刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。一 运动学部分§1、同时性的定义设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧几里得几何的来定出，并且能用笛卡尔坐标来表示。如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住，这样的数学描述，只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义。我们应当考虑到：当时间在里面起作用时，我们做的一切判断，总是 同时的的判断。比如我说，“那列火车7点钟到达这里”，这大概是说：“我的表的短针指到7 同火车的到达是同时的。”也许有人认为，用“我的表的短针的位置”来代替“时间”，也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难。事实上，如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间，那么这样一种定义就已经足够了；但是，如果问题是要把发生在不同地点的一系列在时间上 起来，或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的的时间，那么这样的定义就不够了。当然，我们对于用如下的办法来测定的时间也许会成到满意，那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上，而当每一个表明发生的光信号通过空间到达观察者时，他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来。但是这种对应关系有一个缺点，正如我们从经验中所已知道的那样，它同这个带有表的观察者所在的位置有关。通过下面的考虑，我们得到一种此较切合实际得多的测定法。如果在空间的A点放一只钟，那么对于贴近 A 处的的时间，A处的一个观察者能够由找出同这些同时出现的时针位置来加以测定，如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句，“这是一只同放在 A 处的那只完全一样的钟。” 那么，通过在 B 处的观察者，也能够求出贴近 B 处的的时间。但要是没有进一步的规定，就不可能把 A 处的同 B 处的在时间上进行比较；到此为止，我们只定义了“ A 时间”和“ B 时间”，但是并没有定义对于 A 和 B 是公共的“时间”。只有通过定义，把光从 A 到 B 所需要的“时间”，规定为等于它从 B 到 A 所需要的“时间”，我们才能够定义 A 和 B 的公共“时间”。设在“A 时间”tA ，从 A 发出一道 B ，它在“ B 时间”, tB 。又从 B 被反 A ，而在“A时间”t`A回到A处。如果tB-tA=t’A-tB那么这两只钟按照定义是同步的。我们假定，这个同步性的定义是可以没有矛盾的，并且对于无论多少个点也都适用，于是下面两个关系是普遍有效的：1 ．如果在 B 处的钟同在 A 处的钟同步，那么在 A 处的钟也就同B处的钟同步。2 ．如果在 A 处的钟既同 B 处的钟，又同 C 处的钟同步的，那么， B 处同 C 处的两只钟也是相互同步的。这样，我们借助于某些（假想的）物理经验，对于静止在不同地方的各只钟，规定了什么叫做它们是同步的，从而显然也就了“同时”和“时间”的定义。一个的“时间”，就是在这发生地点静止的一只钟同该同时的一种指示，而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的，而且对于一切的时间测定，也都是同这只特定的钟同步的。根据经验，我们还把下列量值2|AB|/(t’A-tA)=c当作一个普适常数（光在空间中的速度）。要点是，我们用静止在静止坐标系中的钟——来定义时间，由于它从属于静止的坐标系，我们把这样定义的时间叫做“静系时间”。§2 长度和时间的相对性下面的考虑是以相对性原理和光速不变原理为依据的，这两条原理我们定义，如下。1 ．物理体系的状态据以变化的定律，同描述这些状态变化时所参照的坐标系究竞是用两个在互相匀速移动着的坐标系中的哪一个并无关系。2。光速不变原理，在狭义相对论中，指的是无论在何种惯性系（惯性参照系）中观察，光在真空中的传播速度都是一个常数，不随光源和观察者所在参考系的相对运动而改变。这个数值是299,792,458 米/秒。由此，得光速=光路的路程/时间间隔这里的“时间间隔”，是依照§1中所定义的意义来理解的。设有一静止的刚性杆；用一根也是静止的量杆量得它的长度是l．我们现在设想这杆的轴是放在静止坐标系的 X 轴上，然后使这根杆沿着X轴向 x 增加的方向作匀速的平行移动（速度是 v ）。我们现在来考查这根运动着的杆的长度，并且设想它的长度是由下面两种操作来确定的：a ）观察者同前面所给的量杆以及那根要量度的杆一道运动，并且直接用量杆同杆相叠合来量出杆的长度，正象要量的杆、观察者和量杆都处于静止时一样。b ）观察者借助于一些安置在静系中的、并且根据§1作同步运行的静止的钟，在某一特定时刻 t ，求出那根要量的杆的始末两端处于静系中的哪两个点上。用那根已经使用过的在这种情况下是静止的量杆所量得的这两点之间的距离，也是一种长度，我们可以称它为“杆的长度”。由操作 a ）求得的长度，我们可称之为“动系中杆的长度”。根据相对性原理，它必定等于静止杆的长度 l 。由操作 b ）求得的长度，我们可称之为“静系中（运动着的）杆的长度”。这种长度我们要根据我们的两条原理来加以确定，并且将会发现，它是不同于 l的。通常所用的运动学心照不宣地假定了：用上面这两种操作所测得的长度彼此是完全相等的，或者换句话说，一个运动着的刚体，于时期 t ，在几何学关系上完全可以用静止在一置上的同一物体来代替。此外，我们设想，在杆的两端（A和B)，都放着一只同静系的钟同步了的钟，也就是说，这些钟在任何瞬间所报的时刻，都同它们所在地方的“静系时间”相一致；因此，这些钟也是“在静系中同步的”。我们进一步设想，在每一只钟那里都有一位运动着的观察者同它在一起，而且他们把§1中确立起来的 两只钟同步运行的判据应用到这两只钟上。设有一道在时 间tA从 A 处发出，在时间tB于 B 处被反射回，并在时间t`A返回到 A 处。考虑到光速不变原理，我们得到：tB-tA=rAB/(c-v) 和 t’A-tB=rAB/(c+v)此处 rAB表示运动着的杆的长度——在静系中量得的。因此，同动杆一起运动着的观察者会发现这两只钟不是同步进行的，可是处在静系中的观察者却会宣称这两只钟是同步的。由此可见，我们不能给予同时性这概任何绝对的意义；两个，从一个坐标系看来是同时的，而从另一个相对于这个坐标系运动着的坐标系看来，它们就不能再被认为是同时的了。§3、从静系到另一个相对于它作匀速移动的坐标系的坐标和时间的变换理论设在“静止的”空间中有两个坐标系，每一个都是由三条从一点发出并且互相垂直的刚性物质直线所组成。设想这两个坐标系的 X 轴是叠合在一起的，而它们的 Y 轴和 Z 轴则各自互相平行着。设每“一系都备有一根刚性量杆和若干只钟，而且这两根量杆和两坐标系的所有的钟彼此都是完全相同的。现在对其中一个坐标系（k）的原点，在朝着另一个豁止的坐标系（K）的x增加方向上给以一个（恒定）速度v，设想这个速度也传给了坐标轴、有关的量杆，以及那些钟。因此，对于静系 K 的每一时间t ，都有动系轴的一置同它相对应，由于对称的缘故，我们有权假定 k 的运动可以是这样的：在时间 t （这个“t”始终是表示静系的时间），动系的轴是同静系的轴相平行的。我们现在设想空间不仅是从释系 K 用静止的量杆来量度，而且也可从动系 k 用一根同它一道运动的量杆来量，由此分别得到坐标 x ， y，z和ξ，η，ζ。再借助于放在静系中的静止的钟，用§1 中所讲的光信号，来测定一切安置有钟的各个点的静系时间t 。同样，对于一切安置有同动系相对静止的钟的点，它们的动系时间τ也是用§1中所讲的两点间的光信号来测定，而在这些点上都放着后一种[对动系静止]的钟。对于完全地确定静系中一个的位置和时间的每一组值 x , y , z , t ，对应有一组值ξ，η，ζ，τ，它们确定了那一对于坐标系 k 的关系，现在要解决的问题是求出 这些量的方程组。首先，这些方程显然应当都是线性的，因为我们认为空间和时间是具有均匀性的。如果我们置x’=x-vt，那么显然，对于一个在 k 系中静止的点，就必定有一组同时间无关的值x`，y，z。我们先把τ定义为x`，y，z和 t 的函数。为此目的，我们必须用方程来表明τ不是别的，而只不过是 k 系中已经依照§1中所规定的规则同步化了的静止钟的全部数据。从 k 系的原点在时间τ0发射一道，沿着X轴x`，在τ1时从那里反射回坐标系的原点，而在τ2时到达；由此必定有下列关系：(τ0 +τ2)/2=τ1。

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